Colisões de pósitron com moléculas polares e ap...colisões de pósitron com moléculas polares e apolares na aproximação de acoplamento vibracional forte. resumo neste trabalho, pretendemos realizar um estudo sistemático em colisões de pósitrons com moléculas polares e apolares . para tal, utilizaremos a aproximação de acoplamento vibracional forte no referencial do corpo. o método de frações continuadas multi-canal será utilizado para resolver as equações de espalhamento, e o potencial de interação pósitron-molécula será tratado na aproximação estático-polarização-correlação. essa metodologia é adequada para a obtenção de seções de choque vibracionalmente elásticas e de excitação vibracional além disso, o estudo pode trazer importantes insights a respeito da magnitude das seções de choque de estados excitados em função do momento de dipolo da molécula, que é uma grandeza dependente do raio molecular, logo, sendo também dependente do estado vibracional da molécula em questão. teoria geral. o tratamento quantum-mecânico de um processo de colisão de baixa energia entre uma partícula carregada e uma molécula consiste na solução da equação de schrödinger independente do tempo de um sistema de n ?1 corpos, onde n é dado pelo número de elétrons mais o número de núcleos da molécula. sendo assim, todo o esforço teórico reside em encontrar uma metodologia que resolva essa equação de muitos corpos da forma mais exata possível. quando tratamos de problemas em que o projétil é um pósitron, como não há indistinguibilidade envolvida, as função de onda total do sistema pode ser escrita como um produto direto das funções do alvo com as do projétil. neste caso, a abordagem mais simples possível do problema, consiste em descrever o potencial de interação pósitron-molécula numa forma separada, incluindo um potencial estático e um potencial de correlação-polarização. no caso de colisões a baixa energia, o tempo de interação é muito grande, e devemos esperar que o campo coulumbiano do pósitron interfira significativamente na distribuição de carga da molécula. temos então uma situação em que não é razoável supor, mesmo para o espalhamento elástico, que a dinâmica de colisão possa ser tratada em nível estático. uma abordagem ab initio do problema exige que as equações de espalhamento sejam resolvidas de forma multi-canal, o que significa dizer que devemos conhecer além do estado fundamental da molécula, todos os estados eletronicamente excitados além de todos os estados do contínuo, relacionados aos elétrons ionizados. numa abordagem desse tipo, o efeito de distorção da nuvem eletrônica causada pelo projétil pode, em princípio, ser determinada de forma exata. aos efeitos de distorção da nuvem eletrônica chamamos de correlação-polarização. teorias que se aproximam de uma abordagem ab initio dos efeitos de distorção da nuvem eletrônica são as da matriz-r [2-4], e o método variacional de schwinger multi-canal (mvs-mc) [5,6]. apesar dos bons resultados obtidos em cálculos de seções de choque de espalhamento pósitron-molécula, os métodos relacionados acima apresentam certas deficiências de difícil solução, como, por exemplo, a extrema dependência dos resultados com as bases de espalhamento utilizadas, a dificuldade no tratamento de alvos polares, além de serem computacionalmente caros [4,7]. outra filosofia para tratar o problema da distorção da nuvem eletrônica é buscar potenciais aproximados, de caráter local, que descrevam o efeito. em problemas de espalhamento elétron-molécula, para moléculas lineares, um modelo muito utilizado é o boronski e nieminen [8] e adaptado para espalhamento pósitron-molécula por jain [9,10]. esse modelo propõe que a correlação entre um pósitron e uma molécula pode ser aproximada pela correlação obtida para um pósitron imerso num gás de elétrons livres. como já mencionado, o potencial estático para o espalhamento pósitron-molécula é repulsivo, ou seja, tem sinal positivo devido à inversão da carga do projétil. no entanto, os termos de correlação e polarização são independentes da carga, e assim como no espalhamento elétron-molécula são predominantemente atrativos. note que o potencial de interação é dado pela diferença de dois termos, e, neste caso, o sucesso da descrição do problema depende do balanço sutil entre os efeitos de correlação-polarização e o termo estático. pequenas modificações na correlaçãopolarização podem acarretar mudanças drásticas na seção de choque. de certa maneira, a comparação entre as seções de choque diferenciais de espalhamento pósitron-molécula podem dar uma estimativa da qualidade do potencial de correlação utilizado [11-13]. além dos simples efeitos de polarização da nuvem eletrônica, um potencial completo deveria incorporar também a possibilidade de aniquilação do pósitron durante a colisão, além da formação de positrônio. para colisões a baixa energia, o canal de formação de positrônio está fechado, mesmo assim, existe a possibilidade da formação de positrônio virtual. neste sentido, o potencial de correlação do problema não pode ser o mesmo utilizado em colisões elétron-molécula, e a construção de um modelo local que de resultados confiáveis para quaisquer tipos de moléculas em todas as faixas de energia é uma tarefa que ainda está por ser realizada. outra questão importante e não resolvida de maneira satisfatória é a do número efetivo de elétrons que participa do processo de aniquilação numa molécula, chamado zeff . no nosso entendimento, apesar diversas tentativas teóricas [14-16] não existe nenhum cálculo ab initio que reproduza os valores de zeff para moléculas simples. para moléculas grandes, apenas o modelo semiempírico de gribakin [17] é capaz de fornecer resultados razoáveis. por conta disso, processos de colisão pósitron-molécula constituem-se num campo aberto e extremamente estimulante para teóricos da área de espalhamento. certamente de interesse. bibliografia [1] n. f. lane, rev. mod. phys. 52, 29 (1980). 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